Электроника и радио, теория и практика для юного любителя
Двойная термисторная головка
Двойная термисторная головка: Была сконструирована новая 70-омная коаксиальная термисторная головка, в которой использованы два термистора для рассеивания высокочастотной мощности. Коаксиальная линия оканчивается тройником, расположенным в круглой полости. Полость является нерезонансной и положение нижней пластины не является критичным. Термисторы оказываются соединенными параллельно для колебаний высокой частоты и последовательно для постоянного тока.
Последовательная комбинация термисторов составляет одно плечо мостовой схемы постоянного тока, использующей дисковые термисторы для температурной компенсации. Наиболее интересной чертой этой не настраиваемой головки является то, что последовательная комбинация термисторов исключает необходимость применения шлейфа в мосте постоянного тока. Кроме того, нет необходимости в применении конусов, и головка может быть сделана исключительно компактной.
Широкополосные коаксиальные термисторные головки: Для согласования сопротивления термистора применяются шлейф и последовательный трансформатор, каждый из которых имеет длину. Бусинка работает при сопротивлении, вдвое большем волнового сопротивления передающей линии, в которой применяется головка. Только при этом условии является справедливым принцип данной конструкции. Как было указано нецелесообразно, чтобы термистор работал при сопротивлениях 50 или 70 ом, т. е.
При обычных значениях волновых сопротивлений коаксиальных линий. Однако работа бусинки при сопротивлениях 100 или 140 ом не встречает возражений. Описываемый принцип особенно пригоден при относительно длинных волнах, при которых реактивная составляющая полного сопротивления термистора невелика и относительно мало изменяется с изменением частоты. На средней волне диапазона четвертьволновый шлейф не оказывает влияния на входное сопротивление головки и согласование осуществляется последовательным трансформатором.
Если головки предназначена для использования в узкой полосе частот, то можно удовлетвориться обычным методом расчета и определить волновое сопротивление последовательного трансформатора как среднее геометрическое желаемого входного сопротивления головки и сопротивления термистора в точке. Однако при использовании головки в широкой полосе частот характеристическое сопротивление трансформатора (или шлейфа) должно немного отличаться от указанного среднего геометрического значения.
Кроме того, шлейф и последовательный трансформатор имеют тенденцию погашать отражения при длинах волн, отличающихся от средней волны диапазона. Это является результатом расчета вышеуказанного среднего геометрического значения волнового сопротивления. Однако для того, чтобы использовать головку как головку с фиксированной настройкой, надо сделать возможной регулировку длины шлейфа в небольшом диапазоне в обе стороны от номинальной длины л 4 . С помощью этой регулировки эффективно компенсируется разброс величин сопротивления термистора. Дальше...
Сопротивление
Поэтому все сопротивления, величина которых не должна изменяться (эталоны), делаются обычно из манганиновой или константановой проволоки. Требуется определить сопротивление лампы накаливания с вольфрамовой нитью в холодном состоянии, если известно, что при накале до 1400° (немного ниже нормального накала) ее сопротивление составляет 600 ом. Если считать, что в лампе при изменении накала изменяется только удельное сопротивление и не изменяются размеры нити, то общее сопротивление нити будет пропорционально удельному сопротивлению ее материала.
Следовательно, вместо удельного сопротивления мы можем в формулу, приведенную выше, подставить полное сопротивление нити в холодном состоянии (R0) и ее сопротивление при температуре в 1400° Ri40o = 600 ом. Теперь, зная, что сопротивление провода измеряется омами, мы можем указать единицы для всех трех величин, входящих в закон Ома; именно сила тока в приведенной формуле будет определяться в амперах, если напряжение берется в вольтах, а сопротивление в омах.
Таким образом, если мы хотим узнать, какой ток потечет через данную проволоку, то нужно напряжение источника, взятое в вольтах, поделить на сопротивление цепи, взятое в омах; полученный результат покажет нам силу тока в амперах. При присоединении к источнику тока какого-нибудь сопротивления в последнем образуется электрический ток, величина которого зависит, кроме величины сопротивления, от напряжения источника тока. Напряжение источника тратится на образование тока.
В электротехнике принято говорить, что в данном случае мы имеем падение напряжения на включенном сопротивлении. Мы можем проделать следующий опыт. Присоединим к включенному сопротивлению вольтметр (V) таким образом, что один его зажим был присоединен постоянно к нижней точке сопротивления, а другой его зажим с помощью движка мог бы присоединяться к любому месту сопротивления. Если вольтметр присоединен к концам сопротивления, то он покажет полное напряжение, даваемое батареей. Читать статью
Существующие типы сигнал генераторов
Для аттенюаторов необходимо выполнить градуировку для всех точек. Независимо от способа градуировки-косвенного или прямого- необходимо знать характер модуляции сигнала для того, чтобы иметь возможность пользоваться результатами измерений мощности, произведенных с помощью термочувствительного элемента. Обычно для частотно-модулированных сигнал-генераторов и сигнал-генераторов с импульсной модуляцией, работающих на клистронах, обеспечивается возможность генерации незатухающих колебаний, причем принимается, что мощность частотно-модулированных сигналов или пиковая мощность в импульсе равняется мощности незатухающих колебаний.
При использовании соответствующих импульсных и частотно-модулированных схем это приблизительно соответствует действительности. Однако при этом всегда возникает погрешность и, следовательно, желательно осуществлять непосредственное измерение мощности частотно-модулированных колебаний или пиковой импульсной мощности.
В случае импульсной модуляции это можно выполнить путем измерения средней мощности и определения пиковой мощности, исходя из частоты повторения, продолжительности и формы импульса. Часто это измерение бывает трудно выполнить вследствие малых величин получаемых при этом средних импульсных мощностей. Более удовлетворительный метод измерения описывается ниже. Согласно этому методу, пиковая мощность импульса измеряется путем смещения в приемнике импульсной мощности с мощностью незатухающих колебаний.
Соотношение между значениями двух этих мощностей устанавливается таким образом, что, исходя из уровня мощности незатухающих колебаний, можно определить пиковую импульсную мощность. Так как измерение мощности незатухающих колебаний представляет затруднений, то этот метод может обеспечить довольно высокую точность. Сама по себе мощность колебаний не оказывает на выходной сигнал приемника линия времени осциллографа, соединенного с выходными выводами приемника, не перемещается при воздействии незатухающих колебаний. Читать статью